Субквантовая хронодинамика (Верещагин И.А.)

– div A – ?? – divp B = 0,

+ grad ? + rot A + ?B – gradp ? – rotp B = 0,

– div B + ?? + divp A = 0,

+ grad ? – rot B – ?A + gradp ? – rotp A = 0,

(I.2.8)

где константы приняты равными 1.

Если потенциалы ?, ?, A, B не зависят от импульсных координат, то пост’октетная система (I.2.8) упрощается:

– div A – ?? = 0,

+ grad ? + rot A + ?B = 0,

– div B + ?? = 0,

+ grad ? – rot B – ?A = 0.

(I.2.9)

Пусть H = rot A, E = – ?A/?t – grad ?, HB = rot B, EB = – ?B/?t – grad ?, тогда в калибровке div A = 0, div B = 0 получим систему уравнений:

??/?t = ??, ?? = 0, ??/?t = – ??, ?? = 0.

(I.2.10)

Механика в пространстве 2O. Гиперсфера: UU = 1, размерность 16. Статичность: (UU) = 0. Ядро ?U. Операторный терм (см. таб. 2O):

?’,

(I.2.11)

где ?’, ?, ?, ? – константы; – операторы, подобные оператору ?; mx, my, mz – компоненты момента импульса; fx, fy, fz – компоненты момента силы. Оператор ? – это обобщение оператора ? на 16 измерений.

Предметный терм в пространстве биоктав [1, cc. 106 – 115]:

U = uT + ix + jy + kz + m’(?H + ipx + jpy + kpz)E +

+ ?’’[?M + imx + jmy + kmz + m’(?? + ifx + jfy + kfz)E]F,

(I.2.12)

где ?’’, ?, ?, ? – константы, M, ? – функции момента и момента силы.

Система дифференциальных уравнений: (I.2.13)

— 21 —