Субквантовая хронодинамика

На рис. Т12 изображены траектории движения тех же частиц, но с другим временным фоном. Рис. а): grad T не влияет на скорость частиц, гармонический характер провремени сохраняется.

Рис. b): частоты пульсаций провремени ? ? 0, и система – классическая, а инструментальное время t невелико. Рис. с): то же явление с разверткой по параметру t. Малейшее изменение начальных условий приводит к значительному нарушению характера движения частиц. В объективной реальности причиной особых точек траектории может являться конечный размер тела. В виртуальной реальности неустойчивость может появляться как следствие точности представления чисел.

Задача о падении тела в поле тяжести U = mgz.

Вариант гамильтоновой физики. Система уравнений:

решение которой показано на рис. Т13, а). Программа rung11.

В варианте пост’октетной физики система уравнений (II.1.3) приобретает следующий вид:

где m – масса тела, ? = m’/m, m’ – константа размерности кг/с, u – характерная скорость передачи взаимодействия.

Если ? = –h2/2m ? + mgz, то решение системы (II.1.11), представленное на рис. Т13, b), отличается от прежнего. Прогр. rung12.

Раскроем систему уравнений (II.1.2) при том же операторе ? = –h2/2m ? + mgz:

Если ?H = 0, ?T = 0, то из (II.1.12) получаем:

Решение системы (II.1.13) при u = 1, g = 0.01, m’ = 0.1, m = 5, px = 4 у.е. в приближении ?H/?t ? 0 показано на рис. Т14, a). При p2 ? 0 дополнительные (по сравнению с канонической формой) слагаемые в системе уравнений подавляют действие постоянной и однородной силы притяжения. Программа rung15.

Если ?H ? 0, ?T ? 0, то из (II.1.12) получаем другое приближенное решение, рис Т14, b). В этом случае тело тоже не падает, а начинает подниматься, а после виража и убывающей спирали устремляется в окрестность точки а. Программа rung16.

Гипотеза. Такие траектории движения пробного тела возможны, если оно находится под воздействием близкого источника провремени T.