Субквантовая хронодинамика

На рисунках ХД, ХД’ выбран большой масштаб по ординате х и абсциссе z. Характер влияния провремени на траекторию движения тела существен. Тело и стремится описать классическую траекторию падения, и возвращается в некоторый слой, где его колебания происходят с уменьшающейся амплитудой. При этом своеобразный узел траектории завязывается. В этой связи обратим внимание на результат [41]. Авторы статьи нашли решения, описывающие вертикальные колебания тела вблизи сферы Шварцшильда. По поводу характера рис. ХД1 см. Примечание {7}.

Полигон влияния провремени T на движение физических тел показан с шагом ?x = 7, ?y = 7 (рис. ХД1, ХД2). Минимум энергии в этих условиях находится вблизи геометрического центра прямоугольника. Но ввиду изменения масштаба изображения можно заключить, что влияние на движение тела провремени и энергии осуществляется опосредованно. В задаче падения тела на плоскость источник провремени Т предполагается расположенным в нижнем полупространстве, но это не устраняет его влияние.

Другой вариант начальных и граничных условий. Реализация задачи показана на рис. ХД”. Пр. zv3-mg-TH. Примечание {6}

Если энергия не служит в качестве свободной функции других переменных, но задается формулой H ? p2/2m + mgz, то в этих условиях (приведения по энергии) движение тела изменится. Система уравнений (II.1.12) преобразуется в следующую:

В системе (III.1.1) восемь уравнений и семь неизвестных функций, но по T она становится системой уравнений в частных производных второго порядка. Для решения системы уравнений нужно определить явную зависимость провремени T = T(p) ? ?p2 и т.д. Пример решения системы уравнений (III.1.1) показан на рис. ХД5. Тело сначала падает влево, хотя начальный импульс был px > 0, затем возвращается. Масштаб увеличен. Пр. zv4-mg-LapT.

Также можно искать решение в виде гармонической функции ? ? ?0(r)sin(??t + ??), где ? – определенные физические величины, ?0(r) – вещественная функция, ? = (k?r) + ?.

В волновой (квантовой, шаговой) механике элементарной частице, подверженной случайному воздействию частиц космического излучения, вариаций магнитного и электрического полей Земли, приписываются волновые свойства. Обычно такая формализация волновых свойств микрокорпускул сопровождается приданием их состоянию гармонического характера на базе тригонометрических функций. В лучшем случае говорят о волновых пакетах частиц. Для сравнения: на рис. ? изображены синусоида, волновой пакет и сложное колебательное движение частицы, обнаруживаемое уже при падении ее в поле U = mgz. Как мы знаем, синусоида описывает распространяющуюся волну S, пакет тоже движется (или это автосолитон ?), квазиволновое движение частицы в случае его рассмотрения в гиперкомплексном формализме локализовано. В зависимости от значений констант в системе уравнений Фd(H) микродвижение ф обнаруживается численно. Так как частица чаще всего локализована, то первые два представления отношение к ней имеют весьма условное.