Гиперкомплексное исчисление в физике

? – m’/m2u3, H – 1/m’u, gradp – m’, p – 1/m’,

– m’/m2u3r02, M – 1/m’ur02, gradm – m’r0, m – 1/m’r0,

– m’/m2u3v02, F – 1/m’uv02, gradf – m’v0, f – 1/m’v0, (6)

где r0, v0 – новые константы процессов. По смыслу задач возможны замены констант: v0 ? r0?0, v0 ? r0 / t0.

Результат исследований системы уравнений (5): пробное тело уст­ремляется в сторону, противоположную направлению силы гравитации­. Притяжение – при определенных соотношениях момента им­пульса, момента силы и частоты их прецессии [4].

ОКТЕТНАЯ МЕХАНИКА В АСТРОФИЗИКЕ И КОСМОЛОГИИ

Негамильтонова механика

Рассмотрим частный случай постгамильтоновой механики (определение в [13]). Из системы (3) в [3] при условиях для нерелятивистской по первому уравнению системы (4) в [3] и Т = Т(t, x, y, z, px, py, pz), H = – + h(t), где ? = GmгпMга, G – гравитационная постоянная, mгп – гравитационная пассивная масса, Mга – гравитационная активная масса, h(t) – зависимость от параметрического времени t, следующая как из симметрии Т и потенциала U = ?r –n в Н, так и из симметрии Т и ? в предметном терме (добавка h(t) ~ bT), а также при условиях (*), см. выше: ?gradp H? « ??p/mи2u2?, ?grad H? « ??2 ?r/u2? – придем к системе уравнений:

dr/dt = – ?p/mи2u2 – u2grad C,

?h/?t = – ?2?(C + ?t),

dp/dt = ?2?r/u2 – (m’u)2gradp C, (1)

где ? = m?/mи, m? – константа октетной физики размерности кг/c, mи – инертная масса пробного тела, число ? = 6 – показатель асимметрии провремени Т (и р(T), f(T)) относительно отражения t ? – t (этого нет в классической механике ввиду T ? 0 и, далее, равенств p = mv и f = md 2r/dt 2; в ней нет также асимметрии относительно отражения координат, т.е. классическая механика Р-четна, Т-четна и РТ-четна, если векторы p, v, f расположены в том же координатном пространстве, что и вектор r), u – константа нормировки размерности м/c, см. [3], С = С(x, y, z, px, py, pz) – постоянная интегрирования по t первого уравнения системы (4) в [3].