|
т.е. волны ? существуют вне области распределенного заряда m?. Общее решение задачи Коши для уравнения (17) в сферически симметричном случае строится на основе частного решения ?(t, r) = ?о[?(r – ut) – ?(r + ut)]/4?ur, где ?(r) – ?‑функция Дирака, полученного при начальных условиях ?о = 0, ??о/?t = ?(r) = ?(r)?о/2?r2. В «точке» r = 0 – особенность. Решение уравнения (17) при ?|t = 0 = ?o, ??/?t|t = 0 = ??o есть ?(t, r) = ?o? V’ (?? + ??/?t)dV’, (18) где ? = ?(t, |r – r’|), [?o] = c/м3, V’ – область с ??. Опережающие решения отвечают удален-ным на ? источникам поля. Использование потенциала ? допускает нарушение 2-го начала термодинамики [4] (магнитная активность Солнца, сверхсветовой солнечный ветер, КМП). Из 2-го уравнения в (15) следует: div j = – ?’???. Поскольку ?’div j = ??, уравнение для плотности ?? принимает вид однородного уравнения Гельмгольца: ??? + (2?/?) 2?? = 0, (19) ? = 2??’. Решение (19) под сферой СФ радиуса RФ с условием ?? |СФ = 0 или ???/?n |СФ = 0: ??(r) = ? СФ[(eikR/R)(???(r’)/?r’) – ??(r’)(?/?r’)(eikR/R)]dS’, (20) — 192 —
|