Субквантовая хронодинамика

Запишем (VIII.1.1) в форме приращений аргументов и положим X ? x, Y ? y, Z ? z, Px ? px, Py ? py, Pz ? pz. Тогда для dS ? dU получим:

Полагая ds = Re , придем к формуле для элементарного интервала в гиперболическом пространстве:

где d?2 ? (d?)2. О роли псевдометрики в физике см. [10, cc. 52, 68 – 75].

Если ds = , то элементарный интервал приобретает вид:

Умножим и разделим радикал на udt. Тогда получим:

где = dT/dt, v2 = (dx/dt)2 + (dy/dt)2 + (dz/dt)2, W = dH/dt – выделяемая (поглощаемая) мощность, f 2 = (dpx/dt)2 + (dpx/dt)2 + (dpx/dt)2 – квадрат приложенной силы. Если вынесем за знак радикала , придем к выражению элементарного интервала через приращение провремени:

Если теперь сравнивать показания приборов, определяющих пройденный путь, затраченное время, израсходованную энергию и преодоление различных сил и расположенных в двух отличных, но равноправных «системах отсчета», то придем к равенству ds = ds’, или:

где ds’ = udT ’ .

Пусть обе системы отсчета покоятся, то есть v = 0, v’ = 0, в системе S нет генератора энергии, но система S испытывает действие силы f. Тогда в этих условиях получаем формулу для сравнения приращений инструментального времени t (при T ~ t):

Если в системе S’ нет выделения или поглощения энергии, в системе S присутствует генератор энергии, а силы отсутствуют, то

Это означает, что, например, процессы теплообмена и совершения работы в системе S для стороннего наблюдателя меняют в ней темп инструментального времени. Он увеличивается, а не замедляется.

Если космических корабль с братом-близнецом (из СТО) имеет переменную скорость v = v(r, t) и при этом ускоряется с силой f = f(r, t), то для брата-близнеца на Земле ход инструментального времени на борту звездолета будет казаться измененным в соответствие с формулой

Это в упрощенном случае. В действительности ход времени на летящем космическом корабле для покоящегося наблюдателя будет иной:

поскольку на развороты и другие маневры летательного аппарата тратится энергия, то есть |W| > 0. При dT > 0 параметр t’ растет.

В формулах (VIII.1.7), (VIII.1.12) провремя T и его дифференциал dT определяются из системы уравнений (II.1.2).

2..Провремя и эфирное состояние материи

Так как подложка 3-мерного физического пространства V3 принимается 4-мерной эфирной, то скрытое для 3-мерного наблюдателя четвертое эфирное измерение записывается в (VIII.1.1) по индукции. Состоящий из двух пентанионов, предметный терм в декапространстве ?10 для одного физического объекта ?1 принимает вид: