Субквантовая хронодинамика

Таким образом, из системы уравнений (VIII.2.5) получаем следующий от нее «остаток»:

То есть действие даже небольшой эфирной силы f = dp?/dt в отсутствие 3-мерной эфирной оболочки приводит к практически бесконечному скачку функций T, ?, H в параметрическом времени t. Слагаемое 2 в формуле 4 может дать неопределенность вида ?/?, ? бессмысленность. Если ?T/?p? < ?, то для T в слое d имеет место формула:

где ? = –1/(m’u)2, C – колонтитульная константа интегрирования.

Но свойства эфира и провремени не ограничиваются механическими атрибутами окружающей среды, а масса как непременное качество механического движения появляется в процессе взаимодействия эфира со своей границей. Иными словами, масса физического тела в V3 без воздействия разреженного эфира является эмпирическим флогистоном.

Вывод 3. Для описания свойств эфира и провремени необходимо рассматривать электромагнитное движение. Примечание {35}

Выпишем уравнения 10-мерной электродинамики по ?10, если потенциалы ?, ?, A4 ? A, B4 ? B не зависят от 4-мерного импульса p4 ? p:

где ? – константа, [?] = c2/м3кг; операторы div, grad – 4-мерные; ? – оператор, вид которого определяется таблицей умножения ?10:

В механической системе уравнений (VIII.2.5) оператор ? = – (h2/2m) ?2/??2 + U(?), гамильтониан H = p?2/2m + U(?).

В электродинамической системе уравнений (VIII.2.8) при переходе только к координате ? выберем оператор ? в виде ??m + U(m), где константа [?] = кг3м2/с2, лапласиан ?m = ?2/?m2. Тогда получаем систему из четырех линейных дифференциальных уравнений:

из которой массовый потенциал U(m) определяется в отрыве от T.

Продолжим вычисления в алгебре ?10, введя смешанные термы:

Перемножение термов (VIII.2.10) приводит к системе уравнений для эфирной координаты ?, эфирной компоненты B? векторного электрического потенциала B и провремени T: