Субквантовая хронодинамика

Всякая предоставленная себе термодинамическая система стремится занять наиболее вероятное состояние, то есть стремится к уменьшению энергии, количества теплоты, к падению температуры.

И поэтому тоже в статистической термодинамике вводится понятие энтропии, так или иначе выражающее ее статистический (вероятностный, модальный) характер: S = k ln ?, где k – постоянная Больцмана, ? – число состояний, по которым рассосредоточилось множество элементов термодинамического поля. Например, это все возможные состояния разлетающихся фотонов после аннигиляции вброшенного из эфирного тела ? множества частиц и их античастиц. Или в космическом пространстве поведение молекул, составляющих внутренность воздушного шарика, после того как его оболочка остыла до T° ? 0 °K, рассыпалась, а корпускулы, давя друг друга (давление), устремились на свободу – занимать энергетически более выгодное состояние без тепла и света.

К этому можно добавить, что в теории информации ценность сигнала, несущего сведения о состоянии объекта наблюдения, оценивается по формуле: I = –p log2p, где I – количество информации, р – его вероятность. Функция растет до p = ?, как и S при ? ? ?.

4..Теоремы в постгиперкомплексном анализе

Результаты выше сравним с полученными для несколько иных определений вспомогательных параметров:

?H = [1 – (/u)2 – (/u)2 – (/u)2]?,

?R = [1 + (/u)2 + (/u)2 + (/u)2]?,

где ?2 = (/u)2 + (/u)2 + (/u)2 ? [0, 1), или в общем случае:

? = [1 ± ?2]?.

Тогда ds = ?udT, и можно, как следствие определения, получить утверждения (теоремы), апробированные в математическом анализе, которые в классической термодинамике принимаются как законы.

A)..Во всех реальных процессах энтропия возрастает.

Действительно, ? > 0 и в приближении u ? ? также dT ~ dt > 0. Значит, и ds > 0. Но область, где выполняется неравенство dT > 0, значительно шире, чем определяемая условием u ? ?.

Для ситуации, когда исчезает всякое измеряемое движение, иначе говоря, когда ?2 = 0, или T° ? 0, имеем: ds = udT. То есть

B)..При приближении температуры термодинамической системы к абсолютному нулю (0 °K) энтропия стремится к значениям, определяемым поведением провремени T = T?T° = 0.

Вывод. Нулевая абсолютная температура термодинамической системы не означает исчезновение всех видов движения.

C)..При приближении состояния термодинамической системы к предельному (по оценке ?2 ? 1) в случае моделирования на основе метрики гиперболического пространства рост энтропии прекращается; напротив, энтропия продолжает возрастать в метрике риманова пространства.