|
Вывод 3. Классическая термодинамика по тем же причинам не может быть объединена в одну корректную теорию с классической квантовой механикой, полной расходимостей. Замечание. По причине вхождения в ее формулы провремени, термодинамика является субквантовой теорий; она может иметь дискретные частные решения в зависимости от начальных и краевых условий. Но эта возможность отнюдь не является поводом считать ее квантовой. При T° ? T0° энтропия S ? ~1/T0°. То есть чисто нулевой температуры не существует и при dT/dt ? 1 возникает область в окрестности T0°, в которой энтропия может иметь некоторые субквантовые проявления. Вывод 4. Псевдометрика гиперболического пространства не применима к объективным физическим явлениям, но может служить опорой для субъективных упражнений в построении экзотических теорий. Замечание. Даже если подмена в нулевых «интервалах» пространства Минковского скорости c на скорость v поощряется в среде банковских шулеров, нет оснований вводить гиперболическое пространство-время для существования наблюдателя. Даже если принять во внимание, что интегрирование десяти пар нулей в общей теории относительности – исключительная прерогатива лавочников, использование в ней, в сущности, гиперболического пространства более чем сомнительно. Результаты этого n° носят качественный характер. Тщательное описание закономерностей равновесных термодинамических процессов проводится при произвольной функции T и реальных параметрах. Например, внутри звезды, вблизи «абсолютного нуля» температур и в центре ядерного взрыва не нужно пренебрегать изменениями провремени. 3..Первое и второе начала Первое начало термодинамики устанавливает закон сохранения и превращения энергии равновесной системы: ?Q = dU + ?W, (VI.3.1) где Q – количество теплоты, сообщенное системе, U – ее внутренняя энергия, W – работа, совершаемая системой. При этом внутренняя энергия U не изменяется без внешних воздействий при любых процессах внутри системы. Фактически этот закон открыл М.В.Ломоносов в письменном сообщении Л.Эйлеру (1748 г.). — 74 —
|