|
?Т = adiv R + bT + cT 2, ?R = a’rot R + b’ + c’TR, (11) где a = , b = , c = a, a’ = ub’, b’ = , c’ = . Отсюда видно, что при некоторых комбинациях констант провремя Т и физическое пространство R3 в параметрических координатах «квантуются». В «нулевом приближении» ?Т = 0, ?R = 0 при рц = 0, Xs = xs(1 +), T = 6bt(1 +) обнаруживаем, что движение пробного тела вблизи возбужденного центра происходит по огибающим траекториям, а при столкновении с определенным прицельным расстоянием частица сначала от центра отражается вспять, а затем продолжает движение в том же заданном направлении, обогнув источник w (ср. с искривлением лучей света вблизи Солнца). 3.8. ПАДЕНИЕ ТЕЛА В ПОЛЕ ТЯЖЕСТИ Интересен случай движения тела в однородном постоянном поле тяжести вблизи поверхности Земли. Провремя является линейной функцией от параметра t, а потенциал провремени принят равным нулю. В первом приближении по 1/u при ? = –h2?/2mи + mгпgz, H = р2/2mи + mгпgz в квазиклассическом варианте F(T) = 0 получаем систему: , , s = 1, 2, 3, (7) которая для f(p2) = Ap2 + B, где А, В – константы, переходит в систему: (8) — 137 —
|