|
где учитываются только три воздействия в (1), v = v(t) – относительная скорость наблюдателей, f = f(t) – сила торможения корабля в поле тяжести звезды или ядра Галактики, w = w(t) – мощность, потребляемая / выделяемая при его развороте (затрачиваемая на коррекцию орбиты). С точки зрения путешественника в , фиксирующего свое состояние по приборам звездолета, движется с ускорением землянин, сам же он – фактически в невесомости (или, согласно ОТО, путь его лежит по геодезической). Поэтому dt’ = dt, (b) где f – кажущаяся сила, действующая на землянина, причем f 2 = 2, если массы наблюдателей одинаковы. Сравнивая (а) и (b) без различения инертной и гравитационных масс, получаем: dt(S) ? dt() ввиду несимметричности процессов и их времени в системах S и (не изменяет темпоральной картины устранение кажущейся силы). Аналогично для dt’. Другой подход к вопросу преобразований состоит в рассмотрении приращения физических величин, а не обобщенных координат и принимаемого за время параметра t классической механики: dT 2 – dR 2 – dH 2 – dP 2 – d 2 – d 2 – d 2 –… = dT’ 2 – dR’ 2 – dH’ 2 – dP’ 2 – d’ 2 – d’ 2 – d’ 2 – … (3) Соответственно рассматривается Im(dS*dS) – для компонент j ? Q, где j – единица (обобщенно) неассоциативного моноида Q. В (3) все величины являются или могут являться функциями параметрического времени t и обобщенных координат xs, ps, ms…, где s = 1, 2, 3 для одночастичной системы (для n-частичной системы индексация меняется). В принципе, допускается зависимость T, R, H, P, ?… от других, внешних переменных, например подобная наложению связей в аналитической механике. Нелинейный вариант аналогичен (2). — 131 —
|