Субквантовая хронодинамика

Характерная скорость передачи электромагнитных взаимодействий – скорость света в вакууме, а масса в уравнениях отсутствует. Следовательно, электромагнитная постоянная c является характерной величиной только для электромагнитных взаимодействий. Для управления и согласования механических движений, для свойства инерции тел и передачи гравитационного взаимодействия в физическом мире (на макроскопическом уровне) совершенно не исключаются другие характерные скорости. Примеры в [46, cc. 42 – 43], [29, c. 11]. Но и в микромире ограничение всех скоростей скоростью света также несостоятельно – там просто нет электромагнитных волн и пресловутых фотонов, которые появляются только вне микросистемы после ее динамической трансформации. Тем более их нет под поверхностью эфирного тела, то есть вне пространства V3, в самом эфирном теле ?.

Масса не имеет электромагнитного происхождения. Лишь опосредованно, через вхождение электромагнитных составляющих в формулы для кинетической, термодинамической, гравитационной энергии она может зависеть от ЭМ-полей. Масса – качественно иное состояние материи, нежели электромагнитное движение. Примечательно, что масса и момент в уравнения вводятся парой. Отдаленный пример: h? ~ mэc2 для эффективной массы фотона. Открыт вопрос о взаимосвязи массы и собственного момента частиц, хотя момент и его прецессия меняют характер движения массивного тела в гравитационном поле [64, c. 168]. ?

2.. Дискретность электромагнитных потенциалов

Представим решения системы (IV.1.4) в форме волн с переменной амплитудой: ? = ?r(x, y, z) exp(–i??t), ? = ? r(x, y, z) exp(–i??t). Тогда после несложных преобразований придем к системе:

Условия t(– ?? + ??) = ?/2 ± ?k, t(?? – ??) = –?/2 ? ?s приводят к нулевой ирреальной части и уравнениям для реальной части:

Скалярные потенциалы ?, ? сдвинуты во времени t на ? и так далее. Так как уравнения 2…4, 6…8 для векторных потенциалов зависят в (IV.1.3) от градиентов этих полей, то и потенциалы A, B имеют в параметрическом времени t вполне дискретный характер. Следовательно, и поля H = rot A, E = – ?A/?t – grad ?, HB = rot B, EB = – ?B/?t – grad ? определяются как дискретные, терпящие разрывы уже в V3 – относительно внешнего макроскопического наблюдателя; u = 1.

Если пробный заряд находится на расстоянии r >> 0 от центра потенциального поля ? или ?, то при больших частотах ?? или ?? прерывистый характер малого воздействия на него будет сглажен случайными столкновениями с частицами космического фона и воздействием виртуальных вакуумных частиц. Останется лишь усредненное, среднестатистическое воздействие потенциальных полей ? или ?.