Субквантовая хронодинамика

Решения системы уравнений (V.1.2) представлены на рис. ниже.

На рис. ХЭ показано изменение во времени энергии H и провремени T в логарифмическом масштабе для их модулей. Массивы этих величин меняются при фиксированном (срединном) срезе при значении i = 15. Увеличивающиеся осцилляции заметны на всех срезах.

На рис. ХЭ’ размещены компьютерные изображения сложной структуры провремени T, меняющейся в евклидовом времени t.

В начале процесса потенциал физической длительности образует воронку с высоким круговым валом. Эта двумерная картина напоминает о плоском срезе распределения объемной плотности средней звезды.

Через некоторое время воронка исчезает, превратившись в относительно частые периодические буруны провремени.

На рис. ХЭ’’ изображения энергетического рельефа H.

В начале процесса функция H образует центральный провал с обрывом на краях области определения. Через некоторое время провал исчезает, и возникает периодическая рябь. Заметен первичный диссонанс функций T и H, развивающийся со временем.

Потенциал в операторе ? = ? + U принят равным положительной константе. Физически это означает, что никаких полей в пространстве не наблюдается, а величина U = const > 0 есть не что иное, как создаваемый эфиром некий однородный и изотропный космический фон с отличной от нуля плотностью энергии. Программа HT&U-xp2

Если потенциальная функция U = ?/r, то картина развития энергетического состояния E и провремени T несколько другая. Если r ? const, то после начальной воронки, подобной изображению на левом рис. ХЭ’, через некоторое время в центральной части области определения образуется плато провремени (рис. ХЭ0). Затем происходит и его эволюция.

Прогр. HT&U-xp7; константы: u = 1, h = 1, ? = 1, ? = 1; масса m = 10.

Для определения движения пробного тела в пространстве, заполненном меняющимся провременем T и распределенной энергией H, воспользуемся общими формулами: dp/dt = – grad H, dx/dt = p/m. Тогда получим картину движения, отличную от классической, рис. ХЭ1.

При данных условиях движение пробного тела прерывистое, с удалением частицы от силового центра. Если в U = ?/r константа ? < 0, то скорость процесса вычислений падает.

Пробное тело испытывает возрастающие пульсации. Об их характере можно получить представление из рис. ХЭ1. Счетчики +с, –с показывают различия во времени пребывания частицы по разные стороны от центра. Плавное ускоренное возрастание амплитуды биений нарушается случайными выбросами, зависящими от попадания частицы в сложный энергетический рельеф.