Субквантовая хронодинамика

В недрах частиц и вблизи от них ЭМ-взаимодействия отличаются от таковых в макропространстве или вовсе подавляются.

3..Нелинейные уравнения

В калибровке div A = 0, div B = 0 при ? = – h2/2m ? + ? рассмотрим скалярную составляющую системы уравнений (IV.1.3):

из которой после простых преобразований получаем уравнение для скалярного магнитного потенциала ?:

где C – постоянная интегрирования по t, ? и ? – константы размерности, c – скорость света в вакууме, ? – оператор Лапласа.

Интегро-дифференциальное уравнение (IV.3.2) для ? – нелинейное бигармоническое, с зависимостью от параметра времени t. Для поля ? его решения определяются начальными и краевыми условиями.

Аналогично для скалярного электрического потенциала ? при операторе ? = – h2/2m ? + ? и для оператора ? = – h2/2m ? + ? + ?. В последнем случае получаем уравнение:

= – ? h2/2m ? + ? (?? + ?2) ,

где = ? h2/2m ?? – ?(?2 + ??).

Это также бигармоническое уравнение 2-го порядка по евклидову параметру времени t (с решениями при частных функциях ?). ?

V.. СУБКВАНТОВАЯ ХРОНОЭНЕРГЕТИКА

Обычно новые научные истины побеждают не так,

что их противников убеждают и они признают свою неправоту,

а большей частью так, что противники эти постепенно вымирают,

а подрастающее поколение усваивает истину сразу.

М.Планк

1..Фундаментальные уравнения

В [9, сс. 187 – 188] из системы уравнений (4) в обобщенных координатах получены уравнения «ирреального тандема»:

где T – провремя, t – математический параметр времени, ? – оператор энергии, H – энергетический функционал, m – масса, u – характерная скорость передачи взаимодействий, ? – показатель необратимости провремени (размерность пространства-импульса, равная количеству степеней свободы вращательного движения в 4-мерном пространстве), ? – коэффициент размерности (? = m’/m, m’ – константа октетной физики).

Принимая в качестве оператора энергии выражение ? = ? + U, где h – постоянный момент, ? – оператор Лапласа, U – потенциальная энергия, подставим его в систему (V.1.1) и придем к следующей фундаментальной системе дифференциальных уравнений для функционала H и физического времени T:

В системе (V.1.2) величины H и T дуальны – определяются в связанных уравнениях, дополнительны. В общем виде решение системы дуальных параболических уравнений в смешанных условиях можно искать вариационными методами, представляя неизвестные функции T и H с помощью гармонических рядов {в формуле (22.1) можно подобрать коэффициенты и заменить xs на t, с тем чтобы выделить производную по времени: , s = o, ?, см. [68, c. 256]}. ?