Субквантовая хронодинамика

Если в предметном терме оставить 1-й кватернион, только гамильтониан H во 2-м кватернионе и момент импульса m в 3-м кватернионе, то по размерности последний будет м?кг?м/с. Это действие h. Производная по времени t от него имеет размерность энергии. Однако в общем случае это другая форма энергии ?, отличная от энергии E. Операторный терм ? ограничим 1-м кватернионом.

Исключение операторов ?/?pi, i = 1…3, устраняет рассмотрение компонента скорости v = – gradp H, обеспечивающего набор пробным телом скорости, получаемой вследствие его взаимодействия с потенциальным центром. Радиальная скорость тела приобретается из-за вклада в процесс его движения моментов m и f. Примечание {24}

Можно конкретизировать этот формализм, приняв в операторном терме ?, что оператор ? ? ? ? ? = – h2/2m ? + U + wT.

Для демонстрации метода ограничимся случаями: 1) T ? 0 & ? = 0, & = 0, M & F = 0, m?f ? 0; 2) T ? 0 & ? ? 0, & = 0, M & F = 0, m?f ? 0.

Из системы уравнений (I.2.13) получаем:

? ?, = – grad T, = 0, = – grad H, (III.4.3)

? = 0, = 0??? = 0, = 0?,

где константы размерности и связи приняты равными 1.

В случае f = const ? 0 выбираем H = (p + ?f)2/2m + wT + U, где ?, w – коэффициенты размерности, U = – ?/r – потенциальная функция. Тогда из системы дифференциальных уравнений (III.4.3) в случае сферической симметрии для мощности следует:

(p + ?f)/m + ?w = – ?/r2, (III.4.4)

а для силы приходим к уравнению:

= w/u2 – ?/r2. (III.4.5)