в которой уравнение для H’t стоит отдельно (H нет более нигде). При значениях коэффициентов при лапласиане Пр. Td-r2-f3, T1T0UwT№0 На рис. hd представлены частичные решения системы (III.2.4) для двух вариантов определения провремени. Вариант, связанный с энергией E (рис. hd1, hd2), ведет к небольшим пульсациям T0 по всему пространству его определения. В варианте определения провремени по основному уравнению для него картина изменений представлена на рис. hd3, hd4. Биения большие, что заметно в начале процесса. Действительно, ход связанной с провременем T0 квазиклассической энергии показан в параметрическом времени t на рис. ©. Сходимость вычислительного процесса быстрая и точность высокая. Все величины даны в условных единицах измерения. Энергия меняется в начале процесса почти по гармоническому закону на большом промежутке времени, значения ее пульсируют в микромасштабах параметрического времени. То есть колебательные и волновые движения заложены в физической системе изначально и для описания явлений не требуется специально вводить тригонометрические функции. Поскольку в классической механике самопроизвольные колебания энергии пробного тела теоретически не выводятся, причиной данного эффекта является провремя (физическая длительность). На рис. hd был показан пульсирующий характер состояния провремени. Приведем также развертку состояния провремени (варианты T0, T1) в параметрической координате t. — 35 —
|