Отсюда заключаем, что решения для энергии Н (обусловленной влиянием на физическое тело провремени Т) и физической длительности Т имеют дискретный характер, сдвинуты по фазе на ?? = ?/2 ± 2s?, скачок ±?n соответствующим образом меняет значения Н и Т. Если внешний потенциал U произволен, это означает, что свободное тело находится под воздействием физического времени Т, имеющего потенциальный характер. При отсутствии кинетической энергии тело «вращается» во временн?м поле Т, которое «заполняет» физическое пространство. Этот эффект открыл В.А.Джанибеков (1974). Если момент h >> ?, где ? – постоянная Планка, то эффект Джанибекова может наблюдаться с макроскопическими и космическими телами за время t >> 0. Метрика. Запишем элементарный интервал в псевдометрике пространства октав: d? = dt(?2 – v2 – f2 – w2)?, где ? = dT/dt, v = dr/dt – скорость, f = dp/dt – сила, w = dE/dt – мощность, константы для краткости опущены. Переход от псевдометрики к римановой метрике: ??=0jk2?k2 ? ??=0?k2, n = 7, jk – единицы октав, ? и ? ? R. Отсюда получаем: ds2 = dr2[1 + (dT/dr)2 + (dp/dr)2 + (dE/dr)2]. На гиперплоскости Т = 0 для сферически симметричного случая в римановой метрике приращение ds = dr[1 + (dp/dr)2 + (dE/dr)2]? = dr[1 + (f/u)2 + (w/u)2]?, где u = dr/dt, импульс и мощность определяются вектором Пойнтинга S = c[HE]/4? на сфере площадью s = 4?r2 и плотностью энергии электромагнитного поля ? = (Н2 + Е2)/8? в объеме v = 4/3 ?r3. Примем для кулоновского поля Е = er/r3, для аксиального магнитного поля H = e?/cr. Из этих условий получаем, что ds = dr[1 + ?(1/r2 + ?2/u2)2/u2 + ?(?/r)2/u2]?, где константы ? ~ e4, ? ~ e4. Длина окружности при изменении 0 ? ? ? 2? на экваторе ? = ?/2 при фиксированном r будет L? = 2?r[1 + ?(1/r2 + ?2/u2)2/u2 + ?(?/r)2/u2]?. Отсюда вытекает, что в микромире, за горловиной ? (ранее она обозначалась буквой g) радиуса r ? rmin, объем пространства возрастает; при r ? ? оно стремится к евклидову пространству; rmin ? eh?/2?mpc3/2 ? 1.7941…?10–15 см (rp ? 1.5347…?10–16 см). Вблизи слоя толщиной d – поправки на геометрию горловины: s = 2?r(r + d), v = ?r2d (цилиндр). Если провремя T не исключаем из рассмотрения, то это дает дополнительные возможности для определения кривизны пространства вблизи минимума окружности Уиллера L? и, соответственно, лучшее приближение для определения значений магнитного момента нуклона [3, 7]. Ниже развивается другой подход, основанный на опытных данных по составу вещества в Метагалактике и на представлениях о дискретности нестандартных пространственных и временных отношений в малом. — 37 —
|