Фигуры Вселенной. От Менделеева до Джанибекова

Система дифференциальных уравнений физической теории Фd(О), сформулированной над телом октав (таблица умножения – латинский квадрат) [30, 53], при условиях x = 0, p = 0 (в начале координат и для покоящегося тела) сводится к системе уравнений дуальной субквантовой теории (хронодинамики):

где h – момент (постоянная Планка), m – масса тела, u – характерная скорость, ? – оператор Лапласа, H – энергия физической системы, U – потенциал внешнего поля, T – физическая длительность (провремя), t – временной параметр, ? – показатель необратимости провремени T (? = 6 для 3-пространства), ? – константа: [?] = 1/с.

Если U = U(r), ищем решение системы (5.1) для неизвестных функций H, T в виде H = Hr(x, y, z) ? exp(i?Ht), T = Tr(x, y, z) ? exp(i?Tt), где i ? C. Тем самым описание физических величин, определяемых постгиперкомплексной системой уравнений (5.1), дополняется анализом в комплексном пространстве. Система (5.1) разрешима при частотах ?H ? ?T. В этом случае получаем систему для реальной части:

и условия из ирреальной части:

где субквантовые числа n, s ? N, но в общем случае числа n, s относятся к различным процессам. Если параметр t произволен, то из ?, как и следовало ожидать, получаем: ?H ? ?T. Термин «субквантовый» принят вследствие того, что в системе уравнений (5.1) первое уравнение для величины Н несколько напоминает уравнение Шрёдингера, если показатель необратимости физического времени ? = 0, Т ~ H и функция Гамильтона Н ищется в виде волновой функции ?. Однако первое уравнение решается совместно со вторым – для провремени T, представлений о котором нет ни в классической физике, ни в модерной квантовой механике.

Замечание. В классической квантовой механике ввиду решений операторного волнового уравнения (Шрёдингера) энергия и момент принимают дискретные значения, но пространственные координаты x, y, z и математический параметр времени t остаются непрерывными. Более того, сама волновая функция ? ? ?0exp(kr ± ?t) непрерывна, а её разложение по ортогональным составляющим ?n, n ? N, с целочисленным изменением частот ? ? ?n = n?, – только следствие теоремы Тейлора. Также волновой функции не дает дискретного статуса определение квадрата её модуля ?*? как величины, характеризующей вероятность состояния с номером n.

Подставляя значения частот ? в (5.2) и тем самым «сшивая» два уравнения, придем к следующей системе: