Фигуры Вселенной. От Менделеева до Джанибекова (Верещагин И.А.)

L? = 2?r[1 + ?e4/u2(1/r2 + ?2/u2)2 + ?e4/u2(?/r)2], где е – заряд, ? – частота, ?, ? – константы, 2-е слагаемое – градиент плотности энергии ? = (H2 + E2)/8?, 3-е – ее поток S = с[EH]/4? в единицу времени для полей Е = e/r2, Н ? e?/ur, c = u. Развертка L? – искривленные песочные часы с горловиной g (рис. *).

Рис. *

Слева 4-мерный эфирный шар ?. Пространство V3 – его сфера, ? – переходный к эфиру слой, ? – слой перед меж’эфирным миром. Справа: горловины {g} всюду в V3, как и порождаемая ими голограмма метагалактик ([7], c. 61).

В преобразованном виде при L? := А’ ? min L? получаем уравнение (*) для ? = ?(?):

? = ±,

где А, В, С, D – коэффициенты, определяемые константами уравнения для L? и при величинах в исходной октаве, ? = ? (зависимость Е(?, ?) на рис 1).

В полярных координатах накрутка (*) на точку ? = 0 (рис.1’), 0 ? ? ? 6?. Pr. BCE-1@. Разрывы – это крайние левая и правая области на рис.1. Pr. BCE-1.

Рассмотрим приращение интервала в физическом ГКП, где обобщенные координаты x, y, z, px, py, pz дополнены физическим временем T, функцией Гамильтона H: ds = udT + idx + jdy + kdz + ?EdH + ?(Idpx + Jdpy + Kdpz), где ?, ? – константы размерности (связи кватернионов), [?] = 1/m’2u2, [?] = 1/m’2, [m’] = г/с. На гиперплоскости Т = 0 получаем риманову метрику: ds2 = dr2 + ?dp2 + ?dH 2, или ds2 = dr 2(1 + ?(dp/dr)2 + ?(dH/dr)2 = dr 2[1 + ?(f/u)2 + ?(w/u)2], где u = dr/dt – характерная скорость электромагнитных взаимодействий, следующая из структуры пространства октав, f – сила (плотность силы), действующая в физической системе, w – мощность (плотность мощности), поглощаемая и/или выделяемая физической системой.

Для случая электромагнитного взаимодействия электрических (и магнитных) зарядов рассмотрим простейший пример: E = e/r2, H = e?/ur (электрическое поле электрона, его магнитное поле при вращении с частотой ? – без смещений и запаздывающих эффектов, – проницаемости ? = 1, ? = 1). Принимая во внимание инварианты ЭМ-поля (НЕ = inv, H2 – E2 = inv ? S = u , ? = ) в новых обозначениях констант для L? = А получим:

А2 = С2 + Вx2y2 + D(x2 + y2)2,

(3.1)

и это не линия Кассини (см. 2)).

Если ввести новую единицу ? = = x + iy, аналитически позволяющую учитывать особенность второго слагаемого в (3.1), то придем к уравнению:

А2 = С2 – В(x2 – y2)2/4 + B/4 + iB(x2 – y2)/4 + D(x2 + y2)2,

(3.2)

реальная часть которого:

А2 = С2 – В(x2 – y2)2/4 + D(x2 + y2)2,

(3.3)

где константа С переобозначена с учетом В/4.

— 13 —