|
АТ3: Темп термодинамического времени {d?} является функцией температуры Т. АТ3’: Существует термодинамическое время ?(ST) – комбинированное интровертное [2]. Основная теорема: При температуре Т = 0 энтропия S системной термодинамики является линейной функцией внешнего параметрического экстравертного экстенсивного времени t. Действительно, равенство Т = 0 означает, что все термодинамические процессы в системе отсутствуют: ? = 1. Так как в этом случае ds = dt, то s = t + C (и S = t + C). Причем экстенсивный экстравертный априорный параметр t по отношению к интровертному комбинированному апостериорному термодинамическому времени ?(ST) является внешним. Поэтому в термодинамической теории можно положить S? T=0 = const (= 0). Следствие 1: Третье начало термодинамики является теоремой системной физики. Главная теорема: Энтропия S системной термодинамики самопроизвольных и равновесных систем не убывает. Действительно, т.к. ds = dt/? и ? > 0, энтропия среды для внешнего наблюдателя возрастает, поскольку «стрела» параметрического времени задается условием dt > 0. Для внутреннего наблюдателя, находящегося в равновесии с средой и измеряющего интровертное время ?(ST), ??/?t = 0, т.к. ? и параметры системы явно от t не зависят. Отсюда d? = 0 и dS = 0. Следствие 2: Второе начало термодинамики содержится в аксиомах системной физики, дополненных экстенциональными аксиомами: АТ4: Существует мера близости ? интровертного времени ?, определяемого в изолированной системе, и экстравертного времени t, определяемого в открытой системе. АТ5: Существует мера l (для Т) изменения параметров частной системы ? по отношению к общей системе ?, характеризующая надсистемное время. Такая «эргодичость» термодинамических систем устанавливает более общий смысл времени и она же его ограничивает. Здесь развитие теории времени возможно с привлечением теории меры, методов топологии, при варьировании 2-го начала по способам измерения входящих в уравнения экстенсивных и интенсивных величин. Замечание: Температура Т = a”(? – 1/?) при постоянных малых значениях s (=ds) определяет термодинамическое время ?*. В кинематическом варианте при больших v (ввиду определения Т как функции от скорости) время ?* ~ t ~ ?. В системе отсчета, связанной с летящим телом, время в которой t’, отношение t’/t ~ 1/?, т.е. t = t’. Форма (**) предварительная. ПРОИЗВОДНЫЕ ТЕОРИИ Пост’октетная механика уровня 1: ?T/?t = ?H / m2u4 + ?, dr/dt = gradp H – ?p / m2u2 – u2grad T , — 107 —
|