|
При mu = 0 будет ?и = 1 ? 1, и второе слагаемое в первых 3-х уравнениях (5) равно ?(+) или 0(–). При скорости передачи взаимодействия u > 0 в варианте 0(–) получаем: m = 0, dr/dt = ?, dp/dt = 0, а в варианте ?(+) имеем: m = 0, dr/dt = ?, dp/dt = ?. Если mu = 0 и m ? 0, то в варианте 0(–) в общем случае будет dp/dt ? 0, dp/dt = 0, а в варианте ?(+) имеем: dr/dt = ?, dp/dt ? 0. Эти случаи показывают, что взаимодействующее тело с m = 0 может находиться: 1) на ? и не испытывать действия сил с их источниками вблизи наблюдателя; 2) на ? и испытывать ?-действие сил (сжатие пространства на оптическом горизонте в СТО, но с точки зрения наблюдателя), а невзаимодействующее тело с m ? 0 может находиться: 1) в состоянии расширения пространства, в котором оно существует, без действия сил; 2) на ? под действием эфемерных сил с их источниками рядом с неопозитивистом-наблюдателем. Третий случай обусловлен структурой свободного октетного пространства, приведенного, по А. И. Мальцеву: 1) на гиперсфере U 2 = R 2 ее фиксацией; 2) уравнением dU/dz = 0. Решения (1) с учетом варианта * приводят к описанию многолистного гравитационного взаимодействия. Механизм переходов между листами (осцилляции гравитации) зависит от физики взаимных превращений частиц. ТЕРМОДИНАМИКА Реальная часть интервала в Q имеет вид * : ds2 = dt2 – dr2 – dH2 – dp2 – d?2 – d?2 – d?2 – …, где для краткости опущены коэффициенты размерности и связи. Отсюда (для удельных величин) получаем ** : Тds = dr(dr/dt) + dh(dh/dt) + da(da/dt) + …, где Т = ? – 1/?, ? = 1/(1 – v2 – w2 – f2 – …)1/2, dr/dt – скорость, w = dh/dt – плотность мощности, f = dp/dt – плотность (механической) силы, а – совокупность обобщенных параметров, da/dt – совокупность плотностей обобщенных сил, сопряженных а. Положим u = dh(dh/dt) – внутренняя энергия, dr – линейный объем, пропорциональный 3-объему dv, dr/dt – (среднеквадратическая) величина, пропорциональная (микроскопическим) вариациям объема dv, вызванных соударениями континуума точек (идеального) газа «со стенками», т.е. пропорциональная давлению р. Тогда, вводя аксиомы термодинамики: АТ: Между формами * и ** существует простая редукция, сопровождающаяся переобозначением и умножением слагаемых на константы (размерности), АТ1: Энтропия S подобна интервалу s системной физики (то же для дифференциалов этих функций), АТ2: Температура Т подобна функции ? – 1/?, Њ — 105 —
|