Гиперкомплексное исчисление в физике

где ?’ = 2??’. Физически приемлемое решение (см. квантовые вероятности местонахождения частиц и [7]): ?? = ??оехр(–r/?’)/r ? n ? 0 ansin(2?nu~t/?’n + ?n) описывает волны вне Ф, зату­хающие на периферии. Под СФ: ?? = ??о/r ? n ? 0 bnsin(2?nr/?’n + ?n)?? n ? 0 cnsin(2?nut/?’n + ?n). Условие сшивки решений: ??(u) | r = ?’– ?C + ?~(uC) = ??(u~) | r = ?’, где u, uC, u~ – магнитогидроди­намические скорости под СФ, в СФ, вне Ф. Большие частоты подавлены. В приближении ра­венства амплитуд, мощный узел первых 4-х резонансных волн с сильным потоком плотно­сти ??, концентрацией волн ? и прозрачностью слоя СФ, обратно пропорциональной (??)1/2, – примерно на расстоянии 3?’. Это критический слой D’ [15], в котором поперечные волны сs гаснут. Слоистая структура магмы является, в том числе, следствием влияния волн плотности ??. На дневной поверхности – всплеск гармонических колебаний скорости эле­ментов ?? и над нею 11-я пучность на высоте 300 км (рис.5; R = ?’). Для резонанса с ? ~ ?’/6 пучность на высоте 50 км (ионосферный слой высокой проводимости). Заметен всплеск под­вижности ?? в слое М экзосферы ([22]). В пучностях вероятность индукции отдельного магнит­ного заряда m? из его плотности ?? повышается: р ~ H?2/|m?| > 0. Это косвенно указывает на связь появления шаровых молний вблизи дневной поверхности с магнитным зарядом ядра Земли.

В терминологии [15] монополь m? (активатор) является «горячим», а его потенциал ? и поле Н? (но­ситель) «холодными» автосолитонами АС (процессы диффузионного типа с подпиткой). Распределение ингибитора показывает, что ядро излучает. Устойчивость структуре АС при­дает также гравитационное поле. Диффузия солитона ?, описываемого уравнением (28), воз­можна в магме, но это дополнительная теория. Волны ? вероятны на дневной поверхности, т.е. в узле ??, где давление магнитных волн относительно большое. Для описа­ния аномальных процессов в атмосфере используется система (27) с потенци­альной функции U ? ? B.