Субквантовая хронодинамика

Если производные от T по координатам x … pz существенно влияют на решения, то сущность провремени не макропространственная, но оно принадлежит иной сфере существования – микроэнтропийной, субквантовой. В этом случае процессы, связанные с влиянием провремени, отражающие его динамику и структуру, должны быть корректно отображены на физические явления в обычном трехмерном пространстве.

Сохраняя в системе дифференциальных уравнений (?) слагаемые с множителями, содержащими константу m’, придем к уравнению для макропространственного образа провремени T:

Это уравнение Гельмгольца, функции коэффициентов которого определяются решениями системы уравнений (?). Так как вид гамильтониана H задан, его производная тоже определяется в системе (?). В итоге распределение образа T по макроскопическому пространству меняется с изменением параметрического аргумента t, эволюционирует.

На рис. hd16 изображено распределение образа провремени T в плоскости E(y, z). Величины в формуле ?2h2/2m тех же значений, что и в пред’идущей задаче. Учитываются градиенты провремени. Эволюция провремени начинается с начального значения To(y0, x0) = 1000 y.e. в центре светила и заканчивается провалом выпуклостью вниз, с положительными значениями, а затем происходит возрастание T. В данной физической системе взаимодействующих тел начальные условия не соответствуют характеру изменения T.

Если градиенты провремени нулевые, решения заметно меняются.

Пространственная конфигурация образа провремени стабилизируется в обоих случаях.

В единицах ?2h2/2m = 1 распределение провремени выглядит иначе.

Начальное значение T практически не оказывает влияния на процесс распределения его образа в пространстве. При учете градиентов провремени его конфигурация стремится к параболоиду вращения, направленному вниз; отрицательные значения по модулю невелики.

Если градиенты T нулевые, стабилизация происходит быстрее. На рис. hd19 показана микроэволюция образа провремени в сравнении с пред’идущим случаем.

После 1 у.е. параметрического времени ситуация лишь немногим отличается от изображенной на рис. hd18a. Далее углубление впадины. Орбита пробного тела практически не отличается от изображенной на рис. hd15c. Программа rung36.