Субквантовая хронодинамика

Если в системе уравнений (III.2.4) приравнять выражения для ?T и использовать формулу dH/dt = p/m + ?/r2 + w dT/dt, то получим:

dT/dt = ?{[?2(?/r – wT)T – p/m – ?/r2]B/A + ?},

где ? = 1/(1 + wB/A), A = 2m3u4/wh2, B = 2m/?2h2, ? = (?/r – wT)(p2/2m – ?/r + wT)/m2u4 + 6. Решение системы (III.2.4) представлено на рис. ?.

Пр. RUNG16$

Пробное тело испытывает сложное движение синхронно с пульсациями провремени.

На рис. ? нестандартное изменение импульса также связано с пульсациями энергии (и провремени). То есть в подавляющем большинстве вариантов решения системы (III.2.4), в которую в явном виде не вводятся тригонометрические функции, присутствуют колебательные движения пробного тела и, соответственно, пульсации энергии и провремени. Это неотъемлемое свойство, имманентное физическому миру.

Прим. {11}

Еще один вариант движения с учетом влияния провремени и собственного кручения представлен при стандартном операторе и функции Гамильтона ? = – ? – ?/r, H ? – ?/r. Система уравнений имеет вид:

Из 5-го уравнения замечаем: провремя и собственный момент представлены вместе, а вклад этого тандема в энергию частицы происходит по всему пространству ее существования. Если рассматривается микрообласть нахождения частицы, то скорость u в ней отсутствует (u = 0). Если рассматривается макроскопическая область существования пробного тела, то характерная скорость u ~ c (скорость света). В физике элементарных частиц это различение скоростей передачи взаимодействия проявляется либо в форме парадоксов (см. [39]), либо через соглашение о доминировании на сверхмалых расстояниях ядерных сил, в частности через акт принятия потенциала Юкавы. При численном же решении системы уравнений (III.2.5) допустимо переходить в этих различных случаях к некоторым практическим пределам u ? 0 и u ? ?. Принято: 1) grad T ? (1/ + 1/ + 1/); 2) в методе Рунга – Кутта для ?T ? формальное выражение из краевой задачи.

? Если в системе уравнений (III.2.5) лапласиан действует только на провремя T, то появляется возможность другие величины определять не в циклах по i, j, а отдельно с учетом значений T на решетке. Частные решения представлены на рис. hd7 (масштабы изображений различны).

Модуль импульса меняется незначительно, модуль вектора r растет за счет z, провремя пульсирует в пространстве. Если в большом масштабе траектория движения пробного тела может испытывать изменения, близкие к классическим, то в микромасштабах – вибрации.