|
dr/dt = – ?p/mи2u2 – u2grad C, ?h/?t = – ?2?(C + ?t), dp/dt = ?2?r/u2 – (m’u)2gradp C, (1) где ? = m?/mи, m? – константа октетной физики размерности кг/c, mи – инертная масса пробного тела, число ? = 6 – показатель асимметрии провремени Т (и р(T), f(T)) относительно отражения t ? – t (этого нет в классической механике ввиду T ? 0 и, далее, равенств p = mv и f = md 2r/dt 2; в ней нет также асимметрии относительно отражения координат, т.е. классическая механика Р-четна, Т-четна и РТ-четна, если векторы p, v, f расположены в том же координатном пространстве, что и вектор r) (3), u – константа нормировки размерности м/c, С = С(x, y, z, px, py, pz) – постоянная интегрирования по t первого уравнения системы (4) в [3] (4). Примем ? = – (?2/2mи)? – ?/r + h(t), где ? – оператор Лапласа, r – расстояние между центрами (точечных) масс, 2?? – постоянная Планка. Если функция С состоит из линейной по координатам и гармонической частей, то h(t) = hoexp[– ?2(Ct + 3t2)] + ?/r, где ho > 0 – постоянная интегрирования (в первом приближении h(t) = ?/r + ho(1 – ?2Ct)) (5). Подставив h(t) в уравнения (1), получим систему: dr/dt = – phoexp[– ?2(Ct + 3t2)] / mи2u2 – u2grad C, dp/dt = r?2hoexp[– ?2(Ct + 3t2)]/u2 – (m’u)2gradp C. (1’) При t ? ? первые члены справа исчезают, и система приобретает вид: dr/dt = – u2grad C, dp/dt = – (m’u)2gradp C. (2) — 30 —
|