Гиперкомплексное исчисление в физике

Другой подход – при , , где . Из (1) получаем систему:

,

, (5)

,

,

которая упрощается при сохранении энергии . Решения приведены на рис. 6. Характерно, что из-за размерности пространства обобщенных координат провремя Т течет быстрее параметра t, судя по первому уравнению в (5), примерно в шесть раз. Однако на практике, ввиду уменьшения в процессе движения значений Т до нуля, в этом случае при выходе Т из пике . Влияние процесса изменения мощности на теле m на ход Т очевидно. В зоне происходит отставание часов на теле m от часов в центре О. Начальная скорость аппарата , однако в полете , что под действием сил гравитации возможно ввиду ее характерной скорости , где с – скорость распространения эфирного ветра (корреляции событий и структуры элементарных частиц в «нашем» пространстве V) [2].

Если в неоднородной среде возникают сегнето- и парамагнитные эффекты и есть вариации магнитного поля, то энергия Гиббса: , и в приближении слабовырожденного ферми-бозонного газа “свободных” электронов и фотонов, рассматриваемых как единое физическое тело, пульсации его спинового состояния можно представить как . Тогда , , , где , N – число частиц, k – постоянная Больцмана, – температура газа, – плотность частиц, m – масса электрона [8]. В итоге , где , , p – дипольный момент, , – постоянная Кюри, m – магнитный момент. Ферми-бозонные переходы в ротации энергии сопровождаются синхронными изменениями притяжения и отталкивания: электроны выталкивают -кванты при перевертывании спина , затем после полупериода бозонная составляющая частиц сжимается ввиду dP > 0 dP < 0 и возвращает энергию в фермионное состояние [14]. Таким образом, имеется цельный физический процесс, вложенный в обычную среду, дополняющий её характеристики: , , , , и др.

При : , и если , то уравнение для G без Е, Н: