Вселенная света

Итак, установлено, что с нарушением симметрии в малых кругах (частях) динамически неравновесной спирали устойчивость в целом данной системы циркуляции вибрирующей светосилы не только не уменьшается, а наоборот усиливается за счет возникшего в ней напряжения. В этой связи возникает вопрос, в какой мере растяжение спирали отразится на структуре, представленной парой зеркально-симметричных пирамид, контур которых, образуя квадрат, изнутри сопряжен с ее большим кругом (рис. 70.в). Для ответа на него необходимо обратить внимание на одну важную деталь, которая бросается в глаза при сопоставлении пропорциональных циркулей равновесной и неравновесной динамических спиралей (рис. 72.а, б).

В первом случае пропорциональный циркуль своими диагоналями связи отражает перекрестную симметрию, а вместе с ней и равновесие, между вертикалью и горизонталью в формировании топологического инварианта круга, представленного внешним квадратом. Если учитывать, что рассматриваемая пара зеркально-симметричных пирамид естественным образом связана с этим квадратом, как система, оптимизирующая своим контуром (шагами) его пространство, то при растяжении спирали и, соответственно, деформации данного топологического инварианта геометрические параметры пирамид должны претерпеть изменение. Ответ на вопрос, каким оно должны быть, дает двойной пропорциональный циркуль спирали, отражающей динамически неравновесное встречное движение вибрирующего Света (рис. 72.б).

Если рассматривать каждую его половину в отдельности, то мы видим, что они относительно друг друга отражают степень отклонения от кругового движения, а вместе с ним и от возможности формирования полноценного внешнего квадрата, являющегося топологическим инвариантом этой формы перемещения. Например, возьмем одинарный пропорциональный циркуль, положение которого относительно шкалы соразмерности не изменилось при растяжении спирали. В матрице он своими концами и вершиной сопряжен с изначальным квадратом ABCD . По отношению к нему его зеркальный двойник сопряжен с аналогичным в размере квадратом A ’ B ’ С? D ? , который смещен по вертикали от базового квадрата на один дополнительный интервал.

Однако мы видим, что в системе двойного пропорционального циркуля каждый одинарный циркуль, позиционируя себя относительного своего номинального квадрата, в структуре топологического инварианта растянутой спирали реально сопряжен двумя из четырех диагоналями связи (2?2, 2?5) только с одним из двух больших октавных прямоугольников, входящих в его состав. Если рассматривать эти прямоугольники вместе, то наглядно видно, что причиной смещения их по вертикали относительно друг друга на один интервал шкалы соразмерности является отклонение от движения по двум малым кругам. Как следствие, происходит нарушение симметрии в формировании топологического инварианта и вместо двух малых квадратов подобия MNPK и NFHP , характерных для этих частей динамически равновесной спирали (рис. 72.а), мы имеем относительно шкалы соразмерности две пары не равных по площади прямоугольников M ? NOL ? , L ’ OP ? K ? и N ? F ? GO ? , O ? GHP ?? .