Субквантовая хронодинамика

Во-первых, по какому пространству производится интегрирование? Если по всему (от – ? до + ?), то константа должна быть равной нулю: ?0 = 0. То есть опять приходим к бесконечному сложению нулей, чтобы получить единицу. Это, как известно, в лучших традициях другого монстра теоретической физики ХХ века – ОТО. Если интегрирование ведется по конечному пространству, то «константа» ?0 будет равна 1/V, где V – объем пространства.

Во-вторых, обычно принимают, что показатель экспоненты в ? – это когда ? = (Et – pr)/ћ или ? = (?t – kr), то есть произвольную фазовую добавку ?? не учитывают. И при вычислении модуля волновой функции она исчезает, как исчезает и весь лоск ? фи-квантовой физики. Следовательно, в такой шаговой механике, от взоров любопытных укрытой волнами вероятностей, нет реальной зависимости волновой функции от параметра времени и пространственных координат. Можно было бы устранить кривду вероятностной интерпретации состояния частицы, если учитывать, что этих состояний – множество. Тогда придется каждому дискретному состоянию n приписывать свою определенную компоненту ?n волновой функции ?. И далее нормировать на 1 сумму квадратов модулей всех функций ?n, где n ? N. В этом случае функции ?, состоящие из вкладов ?n = (Ent – pnr)/ћ или ?n = (?nt – knr), дискретны и вносят вклад в определение волновых качеств частицы. Но все эти качества снова нивелируются при нормировке ?.

На плотность вероятности квадрат модуля волновой функции ? становится похожим, если вид ее определяется из решений известного уравнения Шрёдингера для частицы в центрально-симметричном поле U = –?/r: ? = ?оexp(i?)/r. Напомним вид функции плотности нормального распределения: . Поэтому и при определении состояния частицы плотность вероятности в лучшем случае будет напоминать распределение Коши: p(x) = 1/?(1 + x2) [35, c. 48], в котором от расходимости при x = 0 спасает 1 в скобках, а в фи-квантовой физике [11, сc. 147 – 148] «константа» ?о принимается равной C sinkr/r, где k = ??/r0, ? = 2m?/ћ2 – l(l + 1), r0 – некое критическое расстояние, ? ? – rU. Тем самым вводится «стоячая волна» плотности вероятности, которая тем пенистей, чем больше ? или m и чем меньше ћ.

Но что такое непрерывная в пространственных координатах и при параметре времени функция ?? Посмотрим, как она возникала из небытия. Для этого обратимся к опыту.

Пусть у рачительного хозяина с высоты h на ровную площадку падает сыпучий материал – сахарный песок, зерна кукурузы или горох. Естественно, в природе есть трение (см. с. 18). Со временем, если не дует шквальный ветер, на току образуется куча перепелиных яиц. Вид этой кучи показан на рис. Куча, конечно, не ровная, а пористая, да еще залитая содержимым с дюжину разбившихся яиц.