|
a-z-y |
P0 |
||||||||||
|
V |
10 |
4-3 |
0,603 |
4-8-2 |
1816 |
Ag |
8-10 |
4-4 |
0,823 |
4-8-4 |
2661 |
|
Cr |
10 |
4-3 |
0,603 |
4-8-3 |
2724 |
W |
10 |
4-4? |
0,822 |
4-8-5 |
3330 |
|
Co |
10 |
4-3 |
0,603 |
4-8-3 |
2724 |
Au |
10 |
4-4? |
0,822 |
4-8-5 |
3330 |
|
Ni |
10 |
4-3 |
0,603 |
4-8-3 |
2724 |
Tl |
5-10 |
4-4? |
1,074 |
4-8-5 |
2549 |
|
Cu |
8-10 |
4-3 |
0,652 |
4-8-3 |
2519 |
Pb |
5-10 |
4-4? |
1,074 |
4-8-5 |
2549 |
|
Mo |
10 |
4-4 |
0,764 |
4-8-4 |
2866 |
Th |
5 |
4?-4? |
1,631 |
4-8-5 |
1678 |
Здесь, вновь, как и в области давления экспериментов Бриджмена, теоретическое развитие еще недостаточно продвинулось для того, чтобы позволить определение точных положений верхних сегментов кривых сжатия. Во всех случаях неясно, сколько возможных промежуточных величин коэффициентов сжатия действительно задействовано при увеличениях давления. На современной, достаточно ранней стадии развития теории, все, что мы можем сделать, - это продемонстрировать следующее. При крайне высоких и крайне низких давлениях объем меняется обратно пропорционально квадратному корню из общего давления, точно в соответствии с теорией. В этой связи следует заметить, что сегмент кривой каждого сжатия, основанный на максимальной величине внутреннего давления, достаточно длинен, чтобы сделать паттерн квадратного корня явным и различимым.
Кроме того, мы можем показать, что наклон последнего сегмента экспериментальной кривой для каждого элемента идентичен теоретическому наклону, определенному с помощью вычисленных максимальных величин внутреннего давления, и что наклон каждого из промежуточных сегментов согласуется с одной из возможных промежуточных величин внутреннего давления. Точному теоретическому определению кривых придется подождать до лучших времен. Количество уже доступной теоретической информации послужит средствами проверки правомочности каждого набора эмпирических результатов и позволит разумную экстраполяцию кривых выше современных пределов техники шоковой волны.
Таблица 20 – это сравнение теоретических объемов, основанных на эмпирическом объеме для каждого сегмента кривых, как и в предыдущих таблицах, с результатами шоковой волны, полученных в Лос Аламосе[5] для элементов, которые исследовались при применении самой широкой области давлений. За исключением увеличения коэффициентов сжатия поблизости от 100.000 кг/см2, кривые сжатия, установленные на основе измерений Бриджмена, расширяются на более низкую область экспериментов шоковых волн. В этих случаях теоретические объемы вплоть до первого изменения коэффициентов сжатия вычислены на основе нулевого объема, выбранного из данных Бриджмена. В этой таблице не определяется никакая нулевая точка.