|
Ни одна из испускаемых частиц не обладает действующей первичной массой. Поэтому в данном процессе (бета радиоактивность) не происходит изменения массы. Исходный изотоп с массой вращения 2Z и вибрационной массой n становится изотопом с массой вращения 2(Z+1) и вибрационной массой n-2, то есть изотопом следующего более высокого элемента. Общая масса комбинации движений остается той же, но две единицы вибрационной массы превратились в массу вращения, и комбинация сдвинулась ближе к зоне стабильности. Если она все еще пребывает вне этой зоны, процесс испускания повторяется. Если изотоп пребывает ниже зоны стабильности (дефицит вибрационной массы), вышеописанный процесс переворачивается. В нем (радиоактивность b+) единица массы вращения преобразовывается в две единицы вибрационной массы путем испускания материального нейтрино, (?/2)–(?/2)–(1), и позитрона, 0-0-1. Изотоп элемента Z с массой вращения 2Z и вибрационной массой n становится изотопом элемента Z-1 с массой вращения 2(Z-1) и вибрационной массой n+2. Вышеописанные процессы являются базовыми радиоактивными процессами. Реальный ход событий в каждом конкретном случае зависит от первичной ситуации. Он может включать лишь одно событие, состоять из нескольких последовательных событий одного и того же вида, или для завершения перехода к устойчивому состоянию может потребоваться комбинация базовых процессов. В естественной бета радиоактивности в земных условиях достаточно обычно единичного бета испускания, поскольку неустойчивые изотопы редко находятся далеко вне зоны бета стабильности. Однако в некоторых других условиях величина радиоактивности, требующаяся для достижения бета устойчивости, очень значительна, что мы увидим в томе 3. При естественной альфа радиоактивности, испускаемая масса должна быть эквивалентна нескольким альфа частицам даже в земном окружении. Потеря массы вращения вынуждает бета испускание восстанавливать равновесие между массой вращения и вибрационной массой. Поэтому обычно альфа радиоактивность – это сложный процесс. Например, мы можем проследить шаги, входящие в радиоактивный процесс распада урана. Начиная с U238, пребывающего выше пограничной линии стабильности и обладающего продолжительным периодом полураспада 4,5 x 109 лет, первое событие – альфа испускание. U238 => Th234 + He4 Оно помещает вибрационную массу вне зоны стабильности, поэтому сразу же следуют два последовательных бета события, возвращая атом назад к другому изотопу урана. — 276 —
|