|
Процессы, определяющие равновесие концентрации электронов, не зависят от природы атомов материи и объема атомов. Поэтому в электрически изолированных проводниках, где нет потока тока, концентрация электронов постоянна. Из этого следует, что число электронов, вовлеченных в тепловое движение атомов материи, пропорционально объему атома, и энергия этого движения определяется действующими коэффициентами вращения атомов. Следовательно, сопротивление определяется объемом атома и тепловой энергией. Вещества, вращательное движение в которых происходит полностью во времени (Деления I и II), обладают тепловым движением в пространстве, согласно общему правилу, управляющему прибавлением движений, что установлено в томе 1. У этих веществ нулевое тепловое движение соответствует нулевому сопротивлению, и при повышении температуры сопротивление увеличивается. Это происходит за счет того, что концентрация электронов (единиц пространства) во временном компоненте проводника постоянна для любой конкретной величины тока. Следовательно, ток увеличивает тепловое движение в определенной пропорции. Такие вещества называются проводниками. У многих элементов Деления IV, имеющих два измерения вращения в пространстве, тепловое движение, которое из-за конечных диаметров движущихся электронов требует двух открытых измерений, обязательно совершается во времени. В данном случае нулевая температура соответствует нулевому движению во времени. Здесь, сопротивление изначально велико, но уменьшается при повышении температуры. Такие вещества известны как изоляторы или диэлектрики. Элементы Деления III, элементы с самым большим электрическим смещением, имеющие лишь одно измерение пространственного вращения и самые близкие к электроположительным делениям, способны следовать положительному паттерну и являются проводниками. Элементы Деления III с более низким электрическим смещением следуют модифицированному паттерну движения во времени, где сопротивление уменьшается от высокого, но конечного, уровня до нулевой температуры. Такие вещества с промежуточными характеристиками называются полупроводниками. Сейчас мы будем иметь дело исключительно с сопротивлением проводников и ограничим обсуждение до того, что можно назвать “регулярным” паттерном сопротивления проводника. Ограничение такого рода необходимо на нынешней стадии исследования, потому что большой элемент неясности в экспериментальной информации о сопротивляемости разных проводящих материалов превращает прояснение отношений сопротивления в медленный и трудный процесс. Ранние стадии развития теории Обратной Системы (до публикации первого издания этой работы в 1959 году), были очень продуктивными в неэлектрических областях, но продвинулись относительно немного в области электрических свойств, во многом из-за конфликта между теоретическими выводами и экспериментальными результатами, оказавшимися некорректными. Расширение масштаба и точности экспериментальной работы в промежуточные годы значительно улучшили ситуацию, но основная проблема сохраняется. — 114 —
|